исследование работоспособности компактного. Nd. 3+:YAG лазера с диодной накачкой и пассивной модуляцией добротности в. Page 10 температурном диапазоне от. Реализация метода осуществлена для лазера YAG:Nd3+, для которого были получены интенсивные УКИ длительностью ≍ 12 пс, соответствующей максимальной ширине. Схема энергетических уровней ионов Nd3 + в кристалле. Nd: YAG и его накачки излучением диодного лазера на длине волны. нм и пучком 4-й гармоники (4со) на.
Nd:YAG - Лазерный кристалл иттрий-алюминиевого граната, легированный неодимом
Effective date : Импульсно-периодический лазер на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей включает в себя задающий генератор, предусилитель, систему формирования пучка, изолятор Фарадея, кеплеров телескоп, поляризатор, основной двухпроходный усилитель на стержневых активных элементах из неодимового стекла и удвоитель частоты. Основной двухпроходный усилитель включает в себя одну или несколько пар идентичных квантронов со стержневыми активными элементами из неодимового стекла, установленных последовательно по лучу и запасающих каждая не менее Дж энергии за один импульс накачки, а также линзу, вращатель Фарадея и ВРМБ-кювету, излучение в которую фокусируется упомянутой линзой. Причем между стержневыми активными элементами квантронов внутри каждой пары установлены вращатели поляризации на 90 градусов.
Технический результат - разработка импульсно-периодического лазера с энергией импульсов несколько сотен джоулей и частотой их повторения не менее 0,02 Гц для накачки титан-сапфирового мультипетаваттного комплекса. Изобретение относится к области твердотельных импульсно-периодических лазеров, в частности лазеров на неодимовом стекле, для накачки мощных титан-сапфировых усилителей чирпированных импульсов, работающих с высокой частотой их повторения.
С момента создания первого лазера одной из важнейших задач квантовой электроники является наращивание пиковой мощности излучения. Самыми мощными на сегодняшний день являются петаваттные лазеры, пиковая мощность излучения в которых достигает 10 15 Вт []. При этом сравнительно небольшая энергия - несколько десятков джоулей - сосредотачивается в очень коротком импульсе, длительностью несколько десятков фемтосекунд.
В основе работы петаваттных установок лежит открытый в г. Chirped Pulse Amplification - усиление чирпированных импульсов , суть которого заключается в растягивании импульса более чем в 10 4 раз за счет линейной модуляции частоты чирпирования , что значительно уменьшает интенсивность излучения и позволяет усиливать его в активной среде. После усиления осуществляется дисперсионное сжатие процесс, обратный чирпированию и импульс вновь становится коротким в идеале - спектрально ограниченным.
Как следствие, его интенсивность многократно возрастает. В мире существует несколько проектов, направленных на дальнейшее увеличение пиковой мощности генерируемого лазерного излучения и продвижение в мультипетаваттный диапазон пиковая мощность излучения порядка 10 ПВт []. Все эти проекты можно условно разделить на 3 типа: в одних в качестве усиливающей среды используется неодимовое стекло, в других - титан-сапфир Ti:Sa корунд с титаном Ti:Al 2 O 3 , в третьих реализован принцип параметрического усиления на кристаллах DKDP дейтерированный дигидрофосфат калия KD 2 PO 4.
Во втором и третьем типах установок для накачки титан-сапфира либо параметрической накачки кристаллов DKDP предполагается использование второй гармоники излучения лазера на неодимовом стекле длина волны нм. Таким образом, лазерные усилители на неодимовом стекле являются неотъемлемой частью всех проектируемых мультипетаваттных лазерных комплексов. Основным достоинством неодимового стекла по сравнению с другими известными на сегодняшний день лазерными средами является возможность создания активных элементов с большими объемом и апертурой, сочетающих в себе высокое оптическое качество и высокий уровень запасенной энергии.
Это позволяет работать при относительно малой интенсивности лазерного поля ниже порога оптического пробоя вплоть до энергий килоджоульного уровня в импульсах наносекундной длительности. Именно такая энергия требуется для реализации мультипетаваттных проектов. Однако низкая теплопроводность стекла и большие тепловыделения в активных элементах значительно ограничивают частоту повторения импульсов в этих системах. Во всех существующих лазерах на неодимовом стекле с энергией импульсов несколько сотен джоулей частота повторения составляет порядка 1 импульса в час, что определяется временем остывания активных элементов, по истечении которого можно пренебречь термонаведенными эффектами.
Как следствие, во всех мультипетаваттных проектах предполагаемая частота повторения не превышает несколько импульсов в день, что сильно снижает эффективность научных исследований и ограничивает возможности практического применения мультипетаваттных лазеров, вследствие низкой скорости получения экспериментальных результатов. Актуальной задачей является увеличение частоты повторения импульсов в таких установках за счет подавления термонаведенных искажений излучения. Наиболее перспективными в этом отношении являются системы на титан-сапфире сапфире, легированном ионами титана , поскольку с одной стороны для их накачки требуется лазер на неодимовом стекле с энергией значительно меньшей, чем в установках, где неодимовое стекло непосредственно используется для усиления чирпированных импульсов, а с другой стороны длительность импульсов накачки может быть существенно больше длительности импульсов накачки параметрического усилителя чирпированных импульсов.
В последнем случае существует достаточно жесткое ограничение. Поскольку параметрический усилитель не накапливает энергию в виде инверсии населенности, то длительность импульса накачки должна быть сравнима с длительностью усиливаемого чирпированного импульса - порядка 1 нс. В системах на основе титан-сапфира длительность импульса накачки может составлять несколько сотен наносекунд, что облегчает создание импульсно-периодического источника такого излучения. В основе работы этой системы лежит идея поворота плоскости поляризации лазерного пучка на 90 градусов после прохождения усиливающей среды и ретрансляции пучка с переносом изображения в ту же самую или идентичную усиливающую среду.
Благодаря этому часть пучка, поляризованная радиально на первом проходе, становится тангенциально поляризованной на втором проходе и наоборот - тангенциально поляризованная составляющая меняет поляризацию на радиальную. Таким образом, исходная поляризация в пучке восстанавливается. Система переноса изображения обладает единичной кратностью и обеспечивает идентичность размеров пучка, а также поперечных координат и углов распространения лучей на первом и втором проходах через усиливающую среду. Одно из применений данного изобретения - увеличение точности ОВФ зеркал, использующихся в импульсно-периодических лазерных усилителях, что позволяет работать при очень высокой частоте повторения импульсов, ограниченной только стойкостью лазерных усилителей к термомеханическим разрушениям.
Патент содержит схему двухпроходного импульсно-периодического лазерного усилителя, в котором реализована вышеупомянутая система минимизации термонаведенной деполяризации. Вакуумный пространственный фильтр формирует на входе в лазерный усилитель пучок с плоской вершиной и защищает активные элементы усилителей от бликов с выхода установки. Однократный телескоп состоит из двух линз и сферического зеркала, расположенного между ними. Внутри телескопа излучение дважды фокусируется. Для предотвращения пробоя воздуха области обеих фокальных перетяжек находятся в вакуумной кювете.
Четвертьволновая пластинка обеспечивает развязку - излучение после второго прохода через лазерный усилитель отражается поляризатором на выход установки. Выходное излучение может использоваться как непосредственно, так и в виде гармоник. Для этого в схему могут быть включены различные нелинейно-оптические элементы, например удвоитель частоты. В реализованной авторами патента установке была достигнута генерация импульсов на длине волны 1 мкм, длительностью нс по полувысоте, с частотой повторения Гц и энергией мДж.
Пучок имел плоскую вершину, а его расходимость была близка к дифракционной. В разовом режиме при низкой частоте повторения импульсов установка выдавала излучение с энергией 1 Дж. Излучение второй гармоники такого лазера подходит для накачки титан-сапфировых усилителей, однако низкая энергетика не позволяет использовать подобную установку в сверхмощных системах петаваттного и мультипетаваттного уровня. Предложенная схема хорошо подходит для работы с малоапертурными порядка 10 мм в диаметре активными элементами, идентичность тепловыделений в которых может быть достигнута без особого труда.
Для значительного увеличения выходной энергии требуется использовать активные элементы большого диаметра мм , требование эквивалентности нагрева которых, а значит и высокой степени компенсации деполяризации, обеспечить сложнее. Также при повышении выходной энергии возрастает риск повреждения малоапертурных элементов деполяризованным излучением, возвращающимся в сторону задающего генератора. Защитную функцию в описанной установке выполняет изолятор Фарадея. Стандартные изоляторы Фарадея имеют апертуру до 30 мм. Устройства, позволяющие пропускать пучок большего диаметра, достаточно уникальные и дорогие.
Прежде всего, это обусловлено сложностью создания однородного магнитного поля во всем объеме магнитоактивной среды. Изоляторы Фарадея с рабочей апертурой до 30 мм сами подвержены риску оптического пробоя деполяризованным излучением. Таким образом, требование к степени компенсации деполяризации с ростом выходной энергии излучения возрастает. Авторы патента заявляют, что их устройство при использовании ламповой накачки слэбов может генерировать до Дж энергии во второй гармонике длина волны нм при частоте повторения импульсов Гц. В рамках того же патента утверждается, что при использовании диодной накачки вместо ламповой частоту повторения импульсов можно значительно повысить за счет сокращения тепловыделений в активных элементах.
Нам представляется, что озвученные выходные параметры сильно завышены, а сами авторы данного патента никогда не получали их в эксперименте. На сегодняшний день рекордная энергия, полученная на слэбах в аналогичной по конструкции установке с диодной накачкой при частоте повторения 10 Гц, составляет 21,3 Дж в основной гармонике длительность импульсов 8,9 нс по полувысоте и 10 Дж во второй гармонике на длине волны нм. Данный результат опубликован в следующей работе: R. Yasuhara et al. Эффективность преобразования частоты излучения во вторую гармонику была улучшена: получено 12,5 Дж энергии во второй гармонике, однако частота повторений импульсов при этом уменьшилась до 0.
Sekine et al. Недостатком слэбов, препятствующим масштабированию установки и увеличению выходной энергии, является сложность конструкции усилителей, большие размеры, трудности настройки при зигзаг-геометрии требуется очень точно соблюдать условие полного внутреннего отражения лучей внутри слэба, что является очень непростой задачей, особенно, если требуется настроить несколько последовательных усилителей. Следует также отметить и огромную стоимость диодной накачки по сравнению с ламповой, что на сегодняшний день является значительным препятствием для ее широкого использования в мощных импульсно-периодических лазерных системах.
Таким образом, до настоящего времени в мире не созданы импульсно-периодические лазерные системы с энергией импульсов несколько сотен джоулей и частотой их повторения более 0,02 Гц. Ближайшим аналогом разработанного импульсно-периодического лазера на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей, работающего с частотой повторения импульсов не менее 0,02 Гц, является импульсно-периодический лазер на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей, описанный в работе V.
Yanovsky et al. Лазер-прототип включает в себя см. Основной двухпроходный усилитель 6 содержит квантрон лазерную головку 8 со стержневым активным элементом из неодимового фосфатного стекла диаметром 25 мм, накачка которого осуществляется газоразрядными лампами, вращатель Фарадея 9, однократный вакуумный телескоп 10 и нормальное зеркало В реализованной в данной работе схеме задающий генератор выполнен на основе кристалла Nd:YLF, a предусилитель содержит активные элементы как из Nd:YLF, так и из фосфатного стекла с неодимом. В схеме лазера-прототипа используется четыре канала основного усиления и, соответственно, излучение от предусилителя разбивается на четыре одинаковых пучка, каждый из которых поступает в свой независимый канал.
На выходе каждого канала частота излучения удваивается и четыре пучка второй гармоники длина волны нм поступают для накачки кристалла Ti:Sa. На фиг. Авторы данной статьи получили 30 Дж энергии с такого канала в основной гармонике и 15 Дж во второй гармонике при частоте повторения импульсов 0,1 Гц длительность импульсов более 80 нс по полувысоте. Пучок имел плоскую вершину. На основе прототипа был создан тераваттный ТВт титан-сапфировый лазер, работающий с частотой повторения импульсов 0,1 Гц [см. Импульсно-периодический лазер-прототип на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей обладает следующими основными недостатками. С этим связана достаточно низкая выходная энергия лазера, поэтому прототип не подходит для использования в качестве источника накачки мультипетаваттного лазерного комплекса на основе титан-сапфира.
Экстенсивное увеличение энергии за счет роста числа усилительных каналов малопродуктивно, а увеличение апертуры активных элементов при сохранении высокой частоты повторения импульсов - достаточно сложная задача, которая решена в рамках нашего предлагаемого изобретения. Учитывая, что стандартные изоляторы Фарадея рассчитаны на апертуру до 30 мм и их использование в мощной установке рискованно в связи с возможным оптическим пробоем, элементы большего размера уникальны и дороги, а устройств с апертурой более 45 мм нет в коммерческом доступе, возникает необходимость разработки и установки в схему лазера иного, относительно недорогого устройства, защищающего элементы предусилителя и задающего генератора от деполяризованного излучения и паразитных бликов из основного усилителя.
Задачей, на решение которой направлено настоящее изобретение, является разработка импульсно-периодического лазера с энергией импульсов несколько сотен джоулей и частотой их повторения не менее 0,02 Гц для накачки титан-сапфирового мультипетаваттного комплекса. Технический результат в разработанном устройстве достигается тем, что разработанный импульсно-периодический лазер на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей, работающий с частотой повторения импульсов не менее 0,02 Гц, как и лазер-прототип, содержит задающий генератор, производящий импульсы относительно малой энергии на длине волны, попадающей в полосу усиления неодимового стекла, предусилитель, изолятор Фарадея, поляризатор, основной двухпроходный усилитель на стержневых активных элементах из неодимового стекла и удвоитель частоты.
Новым в разработанном устройстве является то, что после предусилителя установлена система формирования пучка, на выходе которой излучение имеет дифракционное качество, заданную поперечную структуру и стабильное направление распространения, после изолятора Фарадея установлен кеплеров телескоп с фокальной перетяжкой в воздухе или иной среде, благодаря чему обеспечивается плазменный затвор для обратного усиленного излучения, основной двухпроходный усилитель включает в себя одну или несколько пар идентичных квантронов со стержневыми активными элементами из неодимового стекла, установленных последовательно по лучу и запасающих каждая не менее Дж энергии за один импульс накачки, а также линзу, вращатель Фарадея и ВРМБ-кювету, излучение в которую фокусируется упомянутой линзой, при этом между стержневыми активными элементами квантронов внутри каждой пары установлены вращатели поляризации на 90 градусов.
В первом частном случае реализации разработанного импульсно-периодического лазера основной двухпроходный усилитель содержит несколько пар квантронов со стержневыми активными элементами из неодимового стекла, идентичными внутри каждой пары, причем активные элементы хотя бы одной пары отличаются по размеру апертуры от элементов хотя бы одной другой пары, при этом для согласования диаметров пучка между соседними парами квантронов, содержащих активные элементы разной апертуры, установлены телескопы. Во втором частном случае поляризатор на входе в основной двухпроходный усилитель может делить излучение на два одинаковых канала, каждый из которых имеет конструкцию, аналогичную конструкции основного двухпроходного усилителя, описанной выше, причем излучение из обоих каналов суммируется в удвоителе частоты, на выходе которого формируется один луч на второй гармонике.
В третьем частном случае сразу после поляризатора на входе в основной двухпроходный усилитель может быть установлен спектроделитель, пропускающий излучение основной гармоники и отражающий излучение второй гармоники, и удвоитель частоты. В четвертом частном случае количество каналов основного двухпроходного усилителя, аналогичных тем, что описаны выше, может быть больше, например шесть. Схема и рабочие параметры импульсно-периодического лазера-прототипа, изображенного на фиг.
Разработанный импульсно-периодический лазер на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей, работающий с частотой повторения импульсов не менее 0,02 Гц, в соответствии с п. Основной двухпроходный усилитель 18 содержит одну или несколько пар квантронов со стержневыми активными элементами из неодимового стекла на фиг. Разработанный импульсно-периодический лазер на неодимовом стекле для накачки мощных титан-сапфировых усилителей с частотой повторения импульсов не менее 0,02 Гц работает следующим образом.
Задающий генератор 12 производит импульсы относительно малой энергии на длине волны, попадающей в полосу усиления неодимового стекла. Например, задающий генератор 12 может быть выполнен на основе кристалла Nd:YLF, тогда длина волны излучения нм попадает в полосу усиления фосфатного стекла с неодимом максимум полосы соответствует длине волны нм. Длительность импульсов должна быть много меньше времени релаксации инверсии населенностей в Ti:Sa, равного 3 мкс. С другой стороны для предотвращения пробоя оптических элементов лазерным излучением выгодно работать с длинными импульсами, поэтому длительность импульсов задающего генератора 12 может составлять от нескольких десятков до нескольких сотен наносекунд.
От задающего генератора 12 оптические импульсы направляются через предусилитель 13 в систему формирования пучка Предусилитель 13 предназначен для увеличения энергии лазерного излучения после задающего генератора 12 до необходимого уровня, позволяющего снять большую часть энергии, запасенной в виде инверсии населенностей в активных элементах основного двухпроходного усилителя Для эффективного преобразования выходного излучения лазера во вторую гармонику пучок на входе в удвоитель 19 должен быть максимально однородным в поперечном сечении П-образный пучок.
Важным условием также является стабильность направления распространения излучения и слабая расходимость порядка 0,1 мрад.
Список научных публикаций Ершкова М.Н.
Спектральные и энергетические характеристики излучения He-Ne, Ar+ и YAG-Nd3+ -лазеров с активной внутренней и внешней модуляцией автореферат диссертации на. соких энергетических характеристик необходимы твердотельные лазеры. исследования характеристик лазерных керамик». В АО «НИИ Материалове. Реализация метода осуществлена для лазера YAG:Nd3+, для которого были получены интенсивные УКИ длительностью ≍ 12 пс, соответствующей максимальной ширине.
исследование особенностей пространственно-временных характеристик твердотельного Nd:YVO лазера (2) с диодной накачкой. YAG:Nd3+/YAG:Cr4+ microchip laser. Спектральные и временные характеристики керамик и монокристаллов на примере Зависимость выходной мощности генерации Nd:YAG лазера от мощности. При мощности 1,1 кВт импульсно-периодического лазера на YAG-Nd3+ глубина проплавления нержавеющей стали составляет 5 мм при скорости 1 см/с. Для Слазера.
Во введении обоснована актуальность темы диссертации, сформулированы цели и основные задачи исследования, научная новизна, практическая значимость полученных результатов, основные положения, выносимые на защиту, сведения об апробации работы, а также приведены данные о структуре и объеме диссертации. Расчет проводился численно в среде Comsol Multiphysics раздел «Heat Transfer in a Solid» методом конечных элементов.
В данном приближении теплопередача происходит только за счет теплопроводности. Поэтому численно решается исследованье временных характеристик твердотельного лазера на кристалле yag nd3 с диодной накачкой теплопроводности с граничными условиями второго рода. Третьим этапом математического моделирования был расчет оптимальных параметров лазерного резонатора. При этом ширина и форма спектра излучения остаются неизменными. Топ лазеров для эпиляции Рис.
В рассмотренном диапазоне величина labs изменяется от 2 до 12 мм Рис. На камеру фокусировали картину распределения люминесценции в середине АЭ и снимали через 20 мкс после включения накачки Рис. Яркость исследованья временных характеристик твердотельного лазера на кристалле yag nd3 с диодной накачкой накачки увеличивается с увеличением интенсивности люминесценции. В случае использования квантрона в составе лазерного При работе квантрона на частоте 25 Гц с длительностью импульсов накачки мкс средняя мощность тепла, выделяемого ю ЛДР СЛМ-3, и средняя световая мощность излучения накачки, поглощаемая АЭ, составляет около Лазер для эпиляции magicosmo. Торцы кристалла имели просветляющее покрытие на длине волны нм.
Коэффициент усиления квантрона определялся при пропускании через него одиночного зондирующего лазерного импульса длительностью пс на длине волны нм. Энергия зондирующего импульса составляла 2,5, диодный лазер работа и мкДж лазерная эпиляция диодный лазер зависимости от установленного ослабляющего фильтра. Длительность импульса накачки квантрона до прихода зондирующего импульса составляла мкс. Коэффициент усиления квантрона от тока питания Рис. В случае энергии зондирующего импульса Выходная энергия, Дж Коэффициент усиления.
Расчетная длительность лазерного импульса — 2,5 нс. Время накачки, необходимое для генерации лазерного импульса, составило мкс. В этом случае выходная Рис. Распределение интенсивности в плоскости поперечного сечения пучка P, МВт. Увеличение времени выхода связано с уменьшением эффективности поглощения излучения накачки в лазерном кристалле. При этом ширина и форма спектра излучения остаются неизменными, а эффективность ЛДР падает с ростом температуры. Предмет диссертации и ее актуальность Наносекундные твердотельные лазеры ТТЛ ближнего инфракрасного ИК диапазона с лазерной диодной накачкой находят все больше применений в устройствах различного назначения.
Для лазерных дальномеров, целеуказателей, систем обнаружения и оптической подсветки объектов требуются компактные и эффективные лазерные излучатели наносекундных импульсов с энергией в десятки миллиджоулей и частотой повторения порядка 10 Гц [1]. Лазерные импульсы с похожими параметрами используются в системах лазерной лазерное неабляционное омоложение кожи лица диодный лазер mediostar monolith спектроскопии LIBS [П1] и лидарах [2]. В перспективных лазерных системах зажигания жидкостных ракетных двигателей [], и газо—поршневых двигателях внутреннего сгорания [6] необходимы источники лазерных импульсов с энергией до мДж и изменяемой частотой повторения от одиночного импульса до 50 Гц и.
Задающие генераторы многоканальных лазерных установок мегаджоульного уровня NIF — США, LMJ — Франция, установка физическая лазерная — Россияпредназначенных для проведения экспериментов по управляемому инерциальному термоядерному синтезу и исследованию свойств вещества в экстремальных состояниях, также относятся к рассматриваемому классу наносекундных лазеров. Задающий генератор мегаджоульных установок, как правило, состоит из лазера, генерирующего импульс заданного временного профиля и каскада предусилителей, повышающих энергию до необходимого уровня.
В качестве предусилителей в современных установках используются твердотельные квантроны с лазерной диодной накачкой, обеспечивающей эффективность и стабильность формирования задающего лазерного импульса []. Появление лазерных диодов и систем накачки на их основе позволило достичь значительных успехов в исследованиях и разработках твердотельных лазеров. По сравнению с ламповой накачкой, лазерная диодная накачка обладает рядом важных преимуществ.
Спектр излучения лазерных диодов представляет собой сравнительно узкую линию 2 — 4 нмкоторую возможно как подготовиться к эпиляции глубокого бикини в первый раз в салоне лазером согласовать с линиями поглощения ионов активного элемента АЭ. Одной из основных проблем, возникающих при разработке мощных твердотельных лазеров с боковой накачкой является создание эффективного теплоотвода от активной среды, что определяет конструктивные особенности таких лазеров [15]. Лазерная диодная накачка позволяет значительно снизить тепловую нагрузку на АЭ.
Твердотельные лазеры с полупроводниковой накачкой имеют малые размеры, требуют менее мощных и габаритных систем охлаждения, электропитания и управления. Применение полупроводниковой накачки позволяет диодный лазер co2 более высокие мощности выходного излучения за счет большой плотности как выглядит лазер для эпиляции и фотоэпиляции накачки. Важным фактором, определяющим КПД, является эффективность распределения излучения накачки в активном элементе. Основная сложность здесь связана с существенно различной расходимостью излучения лазерных диодов в перпендикулярных плоскостях, что затрудняет использование сферической оптики для фокусировки излучения накачки [15].
В настоящее время существует диодный медицинский лазер отзывы основные группы оптических схем накачки АЭ твердотельного лазера с помощью полупроводниковых излучателей []. К первой группе как проверят лазер для эпиляции схемы, использующие продольную торцевую накачку, а ко второй эпиляция лазером на дому схемы с поперечной боковой накачкой.
Существует большое количество видов лазеров с боковой диодной накачкой []. При изменении температуры лазерного диода узкополосное излучение накачки может выходить из полосы максимального поглощения излучения активной среды, что приводит к значительному исследованью временных характеристик твердотельного лазера на кристалле yag nd3 с диодной накачкой длины поглощения уменьшению коэффициента лазерная эпиляция люберцы александритовый лазер. При этом происходит изменение распределения инверсной населенности в АЭ, что сказывается на режиме генерации, эффективности и работоспособности лазера. Поэтому большинство лазеров с диодной накачкой требуют активной термостабилизации.
В ряде случаев, использование данных лазеров накладывает требование. Нажимая на кнопку, я соглашаюсь на обработку персональных данных и с правилами пользования Платформой. Продолжая эпиляция лазером цена екатеринбург вы соглашаетесь с политикой конфиденциальности и пользовательским соглашением. Кандидатские Прохорова Российской академии наук». Сафронова Елена Сергеевна. Читать онлайн. Работа доступна по лицензии Creative Commons:«Attribution» 4. Содержание Введение. Читать кандидатскую aвтореферат. Открыть документ. Помогаем с подготовкой сопроводительных документов.
Совместно разработаем индивидуальный план и выберем тему работы Подробнее. Помощь в подготовке к кандидатскому экзамену и допуске к нему Подробнее. Поможем в исследованьи временных характеристик твердотельного лазера на кристалле yag nd3 с диодной накачкой научных статей для публикации в журналах ВАК Подробнее. Структурируем работу и напишем автореферат Подробнее. Хочешь уникальную работу? Больше 3 экспертов уже готовы начать работу над твоим проектом! Дмитрий Л. КНЭУЭкономики и управления, выпускник 4. Занимаю 1 место в рейтинге исполнителей по категориям работ "Научные статьи" и "Эссе". Пишу дипломные работы и магистерские диссертации.
Кандидатские Магистерские. Катерина М. Кандидат технических наук. Специализируюсь на выполнении работ по метрологии и стандартизации. Ольга Б. Работаю на сайте четвертый год. Действующий преподаватель диодного лазера гравировка металла. Основные направления: микробиология, биология и медицина. Написано несколько кандидатских, магистерских Читать. Написано лазерная эпиляция александритовым лазером волгоград кандидатских, магистерских диссертаций, дипломных и курсовых работ.
Слежу за новинками в медицине. Дмитрий К. Окончил КазГУ с красным дипломом в г. Работы для студентов выполня Работы для студентов выполняю уже 30 лет. Анастасия Б. Опыт в написании студенческих работ дипломные работы, магистерские диссертации, повышение уникальности текста, курсовые работы, научные статьи и. Татьяна П. Помогаю студентам с решением задач по ТОЭ и физике на протяжении 9 лет. Пишу диссертацию на соискание степени кандидата технических наук, имею опыт годовой стажировки Пишу диссертацию на соискание степени кандидата технических наук, имею опыт годовой стажировки в одном из крупнейших университетов Германии.
Татьяна М. Специализируюсь на правовых дипломных работах, магистерских и кандидатских диссертациях. Вирсавия А. Татьяна С. Большой опыт работы. Кандидаты химических, биологических, технических, экономических, юридических, философских наук. Показать еще экспертов. Последние выполненные заказы. Получить VIP статус Персональные скидки, акции и спецпредложения.
![[BBBANCHOR]](/uploads/YouTube.png)
Написать комментарий